2017年江苏大学825流体力学考研大纲

全国硕士研究生入学统一考试
流体力学考试大纲
I 考查目标
流体力学是工科类众多专业的重要的专业基础课程。目的是科学、公平、有效地测试考
生是否具备攻读相关专业硕士所必须的基本素质、一般能力和培养潜能，以利用选拔具有发
展潜力的优秀人才入学，为国家的经济建设培养具有较强分析与解决实际问题能力的高层
次、应用型、复合型的动力工程及工程热物理等各专业的高技术水平人才。考试测试考生掌
握流体力学的基本概念、基本理论的扎实程度，考查考生能熟练运用这些概念与理论分析解
决现实生产中流体力学相关问题的能力。
具体来说，要求考生掌握以下内容：
考察范围包括了流体静力学、流体运动学、流体动力学、量纲分析、流动量测与显示技
术、理想流体运动以及边界层理论、机翼与叶栅理论基础以及流体力学工程应用等方面。要
求考生掌握的基础概念、基本原理、基本计算方法和基本方程的推导，并具有综合运用所学
知识分析问题和解决问题的能力。
II 考试形式和试卷结构
一、试卷满分及考试时间
试卷满分为 150 分，考试时间 180 分钟。
二、答题方式
闭卷、笔试。允许使用计算器，但不得使用带有公式和文本存储功能的计算器。
三、试卷内容与题型结构
名词解释（8-10 个 ，约 35 分）
简答题(5-6 小题，约 35 分)
计算大题、实验或应用等综合题(5-6 小题，约 80 分)
假如每题分数有变化，变化范围亦不大，难度与历年试题相当，全部均在考试大纲以内。
III 考查内容
一、流体的定义和特征
1．流体作为连续介质的假设；2．流体的定义和特征；3．作用在流体上的力；4．流体
的物理性质
二、流体静力学
1．流体静压强及其特性；2．流体平衡微分方程式；3．流体静力学基本方程；4．绝对
压强，相对压强；5．液柱式测压计；6．静止液体作用在平面、曲面上的总压力；7．液体
的相对平衡
三、流体运动的基本概念和基本方程
1．研究流体流动的两种方法、流动的分类；2．流动概念如迹线与流线、流速、流量、
系统与控制体等；3．连续方程、动量方程、能量方程；4．伯努利方程及其意义和应用，动
量方程及其应用；5. 动量矩方程、叶轮机械欧拉方程、速度三角形及其应用等；
四、相似原理和量纲分析
1．模型试验、量纲分析法；2．相似原理、重要相似准则
五、管流损失和水力计算
1．粘性流体的两种流动状态：层流、紊流，雷诺数；2．沿程损失、局部损失的实验研
究；3．管内流动的能量损失，沿程损失、局部损失的计算；4．圆管中的层流、湍流流动理
论分析；5．管道水力计算；6．水击现象；7. 管嘴与孔口的出流
六、流动量测与显示技术
1．压强、流速、流量的测量；2．流体力学实验设备；3．流动显示技术
七、理想流体动力学
1. 速度势函数与流函数；2. 复势与复速度；3. 平面势流、势流的叠加；4. 圆柱绕流；
5. 理想流体的旋涡运动；6. 卡门涡街
八、粘性流体绕物体的流动
1．不可压缩粘性流体的运动微分方程；2．边界层基本概念及特征；3. 边界层方程、
动量积分关系式；4. 边界层计算；5. 曲面边界层的分离现象；6. 雷诺方程及雷诺应力；7．物
体的阻力，阻力系数，边界层的控制
九、机翼与叶栅理论基础
1．机翼升力原理；2．机翼与翼型的几何参数；3．翼型的空气动力特性；4．有限翼展
机翼简述；5．叶栅概述；6．叶栅的特征方程
十、流体力学相关实验
1. 平面静水总压力实验；2. 能量方程（伯努利方程）实验；3. 动量方程验证实验；4. 雷
诺实验；5. 管道沿程与局部阻力系数测定实验；6. 孔口与管嘴出流实验；7. 翼型空气动力
特性测定实验
IV. 题型示例及参考答案
一、 名称解释（要求用文字、数学、图示三种形式同时描述，5×7＝35 分）
理想流体与实际流体、有旋流动与无旋流动、层流与湍流、文丘里管与拉瓦尔管、
流线与涡线、 流量与涡通量、边界层与层流底层。
二、简答题（要求尽量用文字、数学、图示三种形式同时描述 5×7＝35 分）
1．实际流体总流的伯努利方程。
2．动量方程。
3．流体微团的运动分解。
4．连续性方程。
5．写出平面翼型的几何参数及定义并图示。
6．翼型的气动力特性及相应的曲线并图示。
7．简述圆柱有环量绕流由哪些基本流动组成，写出其复势函数，并画出其流动图像。
三、计算题、实验题（5 题中任选 4 题 4×20＝80 分，本题需用计算器）
1．如图所示，水流经一水平弯管流动，已知：d1＝600mm，d2＝300mm，Q＝0.425m
3
/s，
水的密度为 ρ＝1000kg/m
3
, 测得大口径管段中的表压强为 1
p =14×10
4
Pa,θ=45
0
。试求为了
固定弯管所需的力。
2．三角形量水堰的流量 Q 与堰上水头 H 及重力加速度 g 有关，试用量纲分析法确定
),( gHfQ  的关系式。
3．用直径 cmd 6 的虹吸管从水箱中引水，虹吸管最高点距水面 mh 1 ，试求不产
生空化的最大流量为多少？（水的饱和蒸汽压取为 2340Pa）。
4. 流动参数中流速的测量方法、原理、计算公式并图示（不少于 5 种）。
5．绘出一个雷诺实验装置示意图，简述实验方法、实验的观察结果。以及实验所得到
的水头损失与速度的关系曲线并分析。
参考答案
一、概念题（5×7＝35）
1．理想流体、实际流体
理想流体：μ=0，或 0/ dydv 。实际（粘性）流体：μ≠0。
在自然界中，真实的流体都具有粘性，但对一个具体的流动问题，粘性所起的作用不一
定相同。例对求解绕流物体的升力、表面波的运动等，粘性作用可以忽略，可按理想流体处
理。而对求解阻力、旋涡的扩散、以及热量的传递等，粘性则起主要作用，按粘性流体处理。
两者的主要区别是：粘性切应力的存在和物体表面的粘附条件（无滑移条件）。
2．有旋流动、无旋流动
流体微团存在角速度，即 0

，称为有旋流动，若 0

则称为无旋流动。
流体微团的转动角速度 v


2
1
 ，若流场中某处 0

，就表明位于该点处的流体微
团会绕着通过该点的瞬时轴作旋转运动，称为有旋运动。若 0

，则位于该点处的流体微
团不会旋转，而只作平移运动和变形运动，称为无旋运动。有旋运动不等同于圆周运动，无
旋运动不等同于直线运动。
)(
2
1
z
v
y
v yz
x





 )(
2
1
x
v
z
v zx
y





 )(
2
1
y
v
x
v xy
z






3．层流、湍流
为了观察管中水流的形态，将有色液体通过细管注入实验管段中。
当流速较小时，可以清楚地观察到管中的有色液体为一条直线，这说明水流以一种规律
相同、互不混杂的形式作分层流动，称为层流。
流速逐渐增大，这时可以观察到有色液体线发生波动、弯曲，随着流速的增加，波动愈
来愈烈，有色液体线断裂，变成许许多多大大小小的旋涡，此时有色液体和周围水体掺混，
这种流态称为湍流。
对圆管：





湍流
层流
2300Re
2300Re
4．文丘里管、拉瓦尔管
文丘里管是用在工业管路、实验管路上测量流量的装置。它由收缩段、喉部和扩散段三
部分组成。两端通过法兰和管路连接。
收缩段从管径 D 收缩至喉部直径 d ，收缩角

23~19 ，喉部长度约等于 d ，扩散段则
将管径由 d 扩至 D ，扩散角约为

15~5 。
在文丘里管入口前直管段上截面 1 和喉管截面 2 两处测量静压差，由此静压差和截面面
积可求出流量，计算公式如下：
2
12
2
12
12
2
)(1
)(2
)(1
)(2
AA
hg
AA
gppg
v







22
AvQ 
实际流量应乘以一修正系数： 22
AvCQ q

q
C 由实验标定。文丘里管一般用于液体流量的测量。如果用于可压缩气流的测量，则
文丘里管就是拉伐尔管。
5．流线、涡线
流线是流场中某一瞬时的一条光滑曲线，曲线上每一点的速度矢量总是在该点与曲线相
切。
流线的微分方程：
zyx
v
dz
v
dy
v
dx

上式积分时，t 作为常数处理。
涡线：在某一时刻t ，旋涡场中的一条曲线，在此曲线上任一点的切线方向与流体微团
在该点的旋转轴线重合（即与

的方向重合）。涡线的微分方程：
zyx
dzdydx


一般来说，涡线不与流线重合，而与流线相交。涡线的形状可能随时间而变，在定常流动中，
涡线不随时间而变。
6．流量、涡通量
流量：将装在水管上的阀门开启，如果在 1 秒内放满了 3
1.0 m 桶的水，我们就称这一水
管的（体积）流量为
3
1.0 m 。
定义：单位时间内流过流断面的流体量，称为流量。
涡通量（旋涡强度）：流体微团旋转角速度的两倍称为涡量，记为 

2 。在微元涡
管中，涡通量为角速度 与垂直于微元涡管横截面积 dA 乘积的两倍，即：
dAdAdJ 2  
 
AAA
n
AdAddAJ

 22
涡通量就是截面上的旋涡强度，对涡管的某个断面，则称为涡管强度。
7．边界层、层流底层
粘性流体在大 Re 下绕某一物体时，在紧靠物体的薄层中，流速由物体表面的零迅速地
增加到与来流速度 
v 同数量级的大小。这种在大雷诺数下紧靠物体表面流速由零流速增加
到与来流速度 
v 同数量级的薄层称为边界层。
基本特征为：
1）与物体长度相比，边界层的厚度很小；2）边界层内沿厚度的速度梯度很大，即使粘
性很小的流体，表现出的粘性力也较大，不能忽略。（而在边界层外，速度梯度很小，即使
粘性较大的流体，粘性力也很小，可现作理想流体。）3）边界层沿流动方向逐渐增厚。4）
由于边界层很厚，可近似认为：边界层中各截面的压强相等，且等于同一截面上边界层外边
界上的压强。 5）边界层内粘性力和惯性力是同一数量级的。 6）边界层内流体的流动
也可以有层流和紊流两种流态。全部边界层内都是层流的，称层流边界层，仅在起始部分是
层流，而在其它部分是紊流的，称为混合边界层。在层流和紊流之间有一个过渡区，在紊流
边界层内，紧靠平板处，存在粘性底层。
二、基本理论题（5×7＝35 分）
1．实际流体总流的伯努利方程。
w
h
g
v
g
p
z
g
v
g
p
z 
22
2
222
2
2
111
1




这个方程便是实际流体总流的伯努利方程。
方程表示了：断面 1 单位重量流体的机械能  断面 2 单位重量流体的机械能  断面
2~1 之间单位重量流体的机械能损失。
z ：单位重量流体所具有的位置势能，
g
p

：单位重量流体所具有的压强势能，
g
v
2
2
：
单位重量流体所具有的动能。 z :位置水头， gp  :压强水头， gv 2
2
:速度水头。
2．动量方程
对于一元流动， 21
QQ  ，则上式为：
   1122
vvQF 

动量方程的投影形式：
 
 
 











zzz
yyy
xxx
vvQF
vvQF
vvQF
1122
1122
1122



总流动量方程的应用条件，基本上与总流伯努利方程的应用条件相同，即不可压缩流
体、定常流动，两段面选择在缓变流断面上，中间容许存在急变流。
方程中  F

是外界对流体的力，而不是流体对固体的作用力。分析作用力时注意不要
遗漏，同时考虑可以忽略的力。
3．流体微团运动的分解：一般情况下，流体微团的运动总可以分解成整体的平移运动、
旋转运动、线变形及角变形运动，与之相应的是平移速度、旋转角速度、线变形速率和剪切
变形速率。
二元微团的亥姆霍兹速度分解定理






dxdxdyvv
dydydxvv
zyxyyyy
zxyxxxx


运动形式





yy
xx
vv
vv
（平动）





dyv
dxv
yyy
xxx


（直线变形）





dxv
dyv
zy
zx


（转动）






dxv
dyv
yxy
xyx


（角变形）
4．连续性方程
对于三元定常流动，方程：
0
)()()(









z
v
y
v
x
v zyx 
对于不可压缩流体， c ，方程：
0








z
v
y
v
x
v zyx
对于二维流动，则方程就成为二元流动的连续性方程，如不可压缩流体：
0





y
v
x
v yx
对一维、定常、不可压缩流体连续性方程
2211
AvAv  21
QQ 
5． 写出平面翼型的几何参数及定义并图示。（5 分）
1) 翼弦b ：联结翼型前后缘点间的直线段，称为几何翼弦，简称翼弦。翼弦的长度称
为弦长，以b 表示。
2) 翼型厚度t ：垂直于翼弦，位于上下弧间的直线段长度，称为翼型厚度，通常以厚度
中的最大值作为厚度的代表，以t 表示。常用相对值：
b
t
t 
b
x
x
t
t

3) 翼型中线：翼型厚度中心的连线，严格地说是：翼型轮廓线的内切圆圆心的连线，
称为翼型中线。
4) 翼型弯度 f ：翼型中线到翼弦的拱高，称为翼型弯度 f ，以最大值表示，符号 f 。
常用相对值：
b
f
f 
b
x
x
f
f

5) 前后缘半径和后缘角：翼型前、后缘的曲率半径，分别以 l
r ， t
r 表示。常用相对值：
b
r
r
l
l

b
r
r
t
t

如尾部非圆形而是尖的，以上下弧在尾缘的切线交角表示，叫后缘角。
以上是表示翼型几何特性的几个主要参数，它们决定了翼型剖面的几何特性。
6．翼型的气动力特性及相应的曲线并图示。
在空气动力学中，常引进无量纲的空气动力学系数：升力系数 l
C ，阻力系数 d
C ，力
矩系数 m
C ，它们的定义分别为：
bv
L
C l
2
2
1


 bv
D
C d
2
2
1


 bv
M
C m
2
2
1



1）升力系数 l
C 与攻角 关系曲线 ~l
C ： ~l
C 曲线在实用范围内，近似成一直线，
在较大攻角时，略向下弯曲，当达到最大值后，则突然下降。飞机如在飞行时遇到这种情况，
则有坠毁的危险，这一现象称为“失速”。
2）阻力系数 d
C 与攻角 关系曲线 ~d
C ： ~d
C 曲线与抛物线相近，在 0 附
近阻力最小，随着攻角的增加，阻力增加很快，在达到临界攻角以后增加更快。
3）升力系数 l
C 与阻力系数 d
C 关系曲线 dl
CC ~ ：这一曲线亦称极曲线，以 d
C 为横
坐标， l
C 为纵坐标，对应每一个攻角 ，有一对 l
C 、 d
C ，在图上可画一点，同时标上相
应角度 ，连接所有点，即成极曲线。
4）力矩系数 0m
C 与攻角 关系曲线 ~0m
C ：
由合力对前缘点 O 形成一气动力矩 0
M ，定义使翼型抬头力矩为正。 ~0m
C 关系曲
线称为力矩系数曲线。
7．简述圆柱有环量绕流由哪些基本流动组成，试写出其复势函数，并画出其流动图像。
圆柱有环量绕流 = 均匀流 + 偶极子流 + 点涡
zvW 
均
z
M
W
2
偶
2
02 rvM  
z
M
zvWWW
2
 偶均圆
三、计算题及实验题（5 题中任选 4 题 4×20＝80 分 ）
1．如图所示，水流经一水平弯管流动，已知：d1＝600mm，d2＝300mm，Q＝0.425m
3
/s，
水的密度为 ρ＝1000kg/m
3
,测得大口径管段中的表压强为 1
p =14×10
4
Pa,θ=45
0
。试求水
流对弯管的作用力。
解： smv /5.11
 ， smv /0.62

由伯努利方程：
Pavvpp
32232
2
2
112
10125.123)65.1(1000
2
1
10140)(
2


2
1
2827.0 mA 
2
2
0707.0 mA 
0
1
0
0
2
45
)sin(sin 2221122211
 vvQApApFx

222222
coscos  vQApFy

KNFx
81.1 ， KNFy
42.38 KNF 46.38
2．三角形量水堰的流量 Q 与堰上水头 H 及重力加速度 g 有关，试用量纲分析法确定
),( gHfQ  的关系式。
用基本量纲表示 
gkHQ 

)(
213 
 MLTLTL
对 L：  3
对 T： 21 
解得：
2
5
 ，
2
1
 。
于是：
2
1
2
5
gkHQ  = HgkH
2
3．用直径 cmd 6 的虹吸管从水箱中引水，虹吸管最高点距水面 mh 1 ，试求不产
生空化的最大流量为多少？（水的饱和蒸汽压取为 2340Pa）。
解：不计水头损失，列水面和虹吸管最高点的伯努利方程
)
2
(
2
0
g
v
h
g
p
g
p


取 Pap 2340
1
8.91000
234010013.1
2
5
0
2





 h
g
pp
g
v

解得： smv /4.13 ，流量 smdvQ /0378.0
4
1 32
 
4．流动显示的方法、原理并图示
1） 风 向 风 速 表 ： 测 定 风 向 风 速 ； 2） 毕托管将静压管和总压管组合管组合在
一起，同时测得流体总压 0
p 、静压 p 之差 2
2
1
v 的复合测压管称为毕托管（动压管、速度
探针）。 3）热线风速仪；4）激光测速（LDA）；5）粒子图像测速仪 PIV；6）三维粒
子动态分析仪
5．绘出一个雷诺实验装置示意图，简述实验方法、实验的观察结果。以及实验所得到
的水头损失与速度的关系曲线并分析。
解：
雷诺实验装置，由稳压水箱、实验管段、测压管以及有色液体注入管组成。水箱内装有
溢流挡板，使水位保持恒定，实验管段后端装有调节流量的阀门。显然，两测压管的高差 
此管段的沿程损失。为了观察管中水流的形态，将有色液体通过细管注入实验管段中。
当水箱中水稳定后，即在定常流条件下，打开阀门，使流速由小变大，流速较小时，可
以清楚地观察到管中的有色液体为一条直线，这说明水流以一种规律相同、互不混杂的形式
作分层流动，称为层流。
继续开大阀门，流速逐渐增大，这时可以观察到有色液体线发生波动、弯曲，此时有色
液体和周围水体掺混，这种流态称为湍流。对圆管：





湍流
层流
2300Re
2300Re
圆管中沿程水头损失和流速的关系，在玻璃管的 1、2 两个截面处装测压管。
对 1、2 两个截面列伯努利方程可得：
g
p
h f


 。对于管道中的某一平均流速，测出管
段的沿程损失，并将测量数据标示在对数坐标纸上，得到 vh f
~ 的对数曲线。
vmKh f
lglglg 
m
f
Kvh 
层流 AB 段：

45 ， )145(1 

tgm ， vKh f 1

紊流 ED 段：

45 ， 0.2~75.1m ，
m
f
vKh 2
 。